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Transactions of the Korean Society for Noise and Vibration Engineering - Vol. 32 , No. 6

[ Article ]
Transactions of the Korean Society for Noise and Vibration Engineering - Vol. 32, No. 6, pp. 615-622
Abbreviation: Trans. Korean Soc. Noise Vib. Eng.
ISSN: 1598-2785 (Print) 2287-5476 (Online)
Print publication date 20 Dec 2022
Received 27 Sep 2022 Revised 25 Oct 2022 Accepted 25 Oct 2022
DOI: https://doi.org/10.5050/KSNVE.2022.32.6.615

폭이 테이퍼진 레일레이 외팔보의 진동 해석
박민규* ; 이정우

Vibration Analysis of Width-tapered Cantilevered Rayleigh Beams
Min Gyu Park* ; Jung Woo Lee
*Member, Department of Mechanical Engineering, Kyonggi University, Student
Correspondence to : Member, Department of Mechanical Engineering, Kyonggi University, Professor E-mail : j.w.lee@kyonggi.ac.kr
‡ Recommended by Editor Seong Yong Wie


© The Korean Society for Noise and Vibration Engineering
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Abstract

The vibration characteristics of width-tapered Rayleigh beams with the clamped-free boundary condition is investigated, and subsequently used to analyze the effect of rotary inertia and taper ratio on the natural frequencies and mode shapes of the beams. The width of the cross-section is assumed to linearly reduce along the length of the beam. The frequency determinant is obtained by using the transfer matrix, and the differential equation is solved using the power series. The accuracy of the method is demonstrated by comparing the results obtained in this study with those obtained in the previous study. In addition, the effect of rotary inertia and taper ratio on the eigen-pairs of width-tapered Rayleigh beams with respect to the variation of the total length is investigated.


Keywords: Tapered Beam, Rayleigh Beam, Rotary Inertia, Frobenius Method, Transfer Matrix Method
키워드: 테이퍼진 보, 레일레이 보, 회전관성, 프로베니우스 법, 전달행렬법

1. 서 론

길이에 따라 선형적으로 단면이 변하는 보의 동특성에 관한 연구는 기계, 건축, 토목 등 다양한 분야에서 폭넓게 연구되고 있다(1~9). 대부분의 연구들은 상수 테이퍼 비를 가지고 선형적으로 높이와 폭이 동시에 변하는(1), 높이가 변화하는 테이퍼진 보(2)에 대한 회전관성과 전단변형 및 테이퍼 비의 영향을 분석했다. 일부 연구에서 폭이 테이퍼진 보에 대한 연구가 수행되었다(3).

테이퍼진 보의 미분 방정식은 멱급수의 해법을 통하여 결정되었고, Banerjee(1)는 동강성법을 통하여 레일레이 보의 주파수 방정식을 유도 했다. Tang 등(4)은 적분방정식법을 사용하여 단면의 높이가 테이퍼진 레일레이 보의 진동특성을 조사했고, Li 등(5)은 균일한 단면을 가지는 레일레이 보의 1차 고유진동수를 결정하기 위한 근사 공식을 연구했다. Chen 등(6)은 테이퍼진 레일레이 보의 진동 특성 조사를 위해 변화 반복법을 사용하였다.

폭이 테이퍼진 레일레이 보나 티모센코 보에 대한 연구는 선행연구들에서 찾아보기 어렵다. 전달행렬법은 요소의 수에 관계없이 행렬의 크기(현재의 연구는 4 × 4)가 동일하다. 요소의 수에 의존하여 변화하는 유한요소 기반의 연구들에 비하여 상태량의 전달과정에서 변화되는 상태량을 곱해주면 되므로 응용연구가 용이하고 방법론의 단순함이 가장 큰 장점이다.

폭이 테이퍼진 보에 대한 연구는 Lee 등(7)에 의해 전달행렬법을 사용하여 분석되었으나 오일러-베르누이 보에 대한 연구로 회전관성의 영향이 고려되지 않았다. 또한, 현재의 방법과 같이 하나의 요소로 요구되는 수의 고유진동수를 계산할 수 있는 폭이 테이퍼진 레일레이 보에 대한 전달행렬법은 연구되지 않았다. 따라서 이 연구에서는 회전관성의 영향이 고려된 고정-자유 경계조건을 가지는 폭이 테이퍼진 레일레이 보의 고유진동특성을 분석하였고 고유진동수 계산을 위해 주파수 방정식은 전달행렬을 이용해 유도하였다. 미분방정식의 해는 멱급수 중 Frobenius 법을 사용하여 계산하였다.

개발된 방법의 정확도는 선행연구에서 얻어진 고유진동수와 비교하여 논증하였다. 길이의 변화에 대한 고유진동수와 모드형상에 관한 회전관성의 영향이 조사되었으며 테이퍼 비의 영향이 검토되었다. 오일러-베르누이 이론으로 계산된 결과들과의 비교하여 5차까지 고유진동수 및 모드형상에 대한 회전관성의 영향을 분석하였다.


2. 이 론
2.1 미분 방정식

Fig. 1은 선형적으로 폭이 감소하는 테이퍼진 보의 형상이다. XYZ는 전체 좌표계이고, b0h0는 테이퍼지지 않은 단면의 폭과 높이이다. L은 보 요소의 전체 길이이고, c(=(b0-b(x))/b0)는 테이퍼 비이다. 또한, 이 연구에서는 전단변형의 영향을 무시하였고, 회전관성의 영향을 고려하였다.


Fig. 1 
Geometry of width-tapered beam

폭이 테이퍼진 레일레이 보의 고유진동수와 모드형상을 분석하기 위하여 다음의 변형에너지(U)와 운동에너지(T)를 고려하였다(1).

T=120lmxw˙2+ρIxθ˙2dx(1) 
U=120lEIxw''2dx(2) 

여기서, EI(x), m(x)와 ρI(x)는 테이퍼 비에 따라 선형적으로 변화하는 굽힘 강성과 단위 길이 당 질량, 회전관성을 나타낸 것으로 다음과 같다.

EIx=EI01-cxL(3) 
mx=m01-cxL(4) 
ρIx=ρI01-cxL(5) 

여기서, EI0, m0ρI0는 테이퍼 비 c=0일 때 굽힘 강성과 단위 길이 당 질량관성, 회전관성 값을 나타낸다.

해밀턴 원리는 다음과 같이 나타낼 수 있다.

δt!t2T-Udt=0(6) 

식 (6)식 (1)(2)를 대입하면 지배 미분방정식 (식 (7))과 굽힘 모멘트(식 (8)), 전단력(식 (9))을 유도할 수 있다.

EIxw''''-ρIxw'¨'+mxw¨=0(7) 
M=-EIxw''(8) 
V=EIxw'''-ρIxw'¨(9) 

식 (7)w가 동일한 각주파수(ω)를 가지고 조화진동 하는 것으로 가정하면 변수분리법의 해는 다음과 같이 표현할 수 있다.

wx,t=Wxcosωt(10) 

식 (10)식 (7)에 대입한 뒤 변수분리 한 무차원 미분방정식은 다음과 같이 얻을 수 있다.

1-ζW''''-2W'''+α21-ζW''-α2W'-β21-ζW=0(11) 

여기서 α2=ρI0L2ω2/EI0c2, β2=m0L4ω2/EI0c4ζ=cx/L이다.

2.2 미분방정식의 해

식 (11)의 해는 멱급수 중 하나인 Frobenius 법을 사용하여 구할 수 있다. 그 일반해는 다음과 같으며 이때 ai+1은 Frobenius 계수이다.

Wζ,k=i=0ai+1ζk+i(12) 

식 (11)식 (12)를 대입하고 가장 저차항에 대한 계수 값을 사용하여 결정방정식을 유도할 수 있다.

kk-1k-2k-3a1=0(13) 

점화관계식은 다음과 같이 얻을 수 있다.

ai+5=k+i+2k+i+4ai+4-α2k+i+3k+i+4ai+3+α2k+i+1k+i+2k+i+3k+i+4ai+2+β2k+i+1k+i+2k+i+3k+i+4ai+1-β2k+i+1k+i+2k+i+3k+i+4ai(14) 

식 (13)식 (14)로부터 Frobenius 계수 a1-a5는 다음과 같이 얻을 수 있다.

a1=1(15) 
a2=k-1k+1a1(16) 
a3=kk+2a2-α2k+2k+1a1(17) 
a4=k+1k+3a3-α2k+3k+2a2+α2kk+3k+2k+1a1(18) 
a5=k+2k+4a4-α2k+4k+3a3+α2k+1k+4k+3k+2a2+β2k+4k+3k+2k+1a1(19) 
2.3 전달행렬

식 (13)으로 부터 구한 k=0,1,2,3의 4개의 값으로부터 식 (11)의 일반해는 다음과 같이 나타낼 수 있다.

Wζ,k=A1fζ,0+A2fζ,1+A3fζ,2+A4fζ,3(20) 

여기서, 4개의 k 값에 대한 함수 f(ζ,k)는 다음과 같다.

fζ,0=a10ζ0+a20ζ1+a30ζ2+a403+fζ,1=a11ζ1+a21ζ2+a31ζ3+a414+fζ,2=a12ζ2+a22ζ3+a32ζ4+a425+fζ,3=a13ζ3+a23ζ4+a33ζ5+a436+(21) 

식 (20)ζ에 대해 미분하여 기울기(Φ)를 결정한다.

Φ=cLA1f'ζ,0+A2f'ζ,1+A3f'ζ,2+A4f'ζ,3(22) 

식 (8)식 (9)식 (10)식 (21)을 대입하면 굽힘 모멘트와 전단력을 다음과 같이 표현할 수 있다.

M=-N11-ζf''ζ,j-1Aj(23) 
V=N21-ζf'''ζ,j-1-f''ζ,j-1+α21-ζf'ζ,j-1Aj(24) 

여기서, N1=EI0c2/L2, N2=EI0c3/L3 이다.

식 (20), (22) ~ (24)x=0과 x=L을 대입하여 행렬형태로 나타내면 다음과 같이 된다.

WΦMVx=0=P11 P12 P13 P14P21 P22 P23 P24P31 P32 P33 P34P41 P42 P43 P44 A1A2A3A4(25) 
WΦMVx=L=Q11 Q12 Q13 Q14Q21 Q22 Q23 Q24Q31 Q32 Q33 Q34Q41 Q42 Q43 Q44 A1A2A3A4(26) 

행렬 식 (25)(26)을 단순화하면 다음과 같이 표현되며,

Zx=0=PijAj(27) 
Zx=L=QijAj(28) 

여기서, Zx=0Zx=L는 각각 x=0과 x=L일 때의 상태량이며 식 (27)로부터 상수 Aj식 (29)와 같이 얻을 수 있다.

Aj=Pij-1Zi(29) 

식 (29)식 (28)에 대입함으로써 폭이 테이퍼진 레일레이 보의 전달행렬은 다음과 같이 표현된다.

Zx=L=TijZx=0(30) 

여기서, Tij를 전달행렬이라 하고 Tij=QijPij-1이다.

식 (30)을 사용하여 고유진동수와 모드형상을 확인할 수 있고 전달행렬의 일반적인 절차에 따라 주파수 방정식을 결정할 수 있다. 고정-자유조건의 경우 고정단에서는 W=0, Φ=0이고, 자유단에는 M=0, V=0이다.


3. 결과 및 고찰

제안된 방법의 검증을 위하여 Table 1에서 주어진 물성치들이 고려되었고(7), 검토된 결과는 Table 2에 나타내었다. 비교 결과를 통하여 제안된 방법의 정확도가 검증되었다. 비교 결과는 c = 0일 때 계산된 고유진동수이고, 보 요소의 길이가 0.1 m, 0.5 m, 1.0 m때 3차 고유진동수까지 비교하였다.

Table 1 
Material properties of the beam element
Notation Description Value
E Elastic modulus 200 GPa
ρ Density of beam material 7850 kg/m3
c Taper ratio 0~0.5
L Length of beam 0.1~1 m
b0 Width of cross-section 0.03 m
h0 Height of cross-section 0.01 m

Table 2 
First three natural frequencies of Rayleigh tapered beams with the cantilever end condition when c=0
L ω-i Non-dimensional natural frequency
Present Ref. [9] Diff. (%)
0.1 m 1 3.5103 3.5092 -0.0313
2 21.745 21.743 -0.0092
3 59.803 59.802 -0.0017
0.5 m 1 3.5168 3.5158 -0.0284
2 22.025 22.023 -0.0091
3 61.620 61.618 -0.0032
1.0 m 1 3.5170 3.5160 -0.0284
2 22.034 22.032 -0.0091
3 61.679 61.678 -0.0016

예측된 결과들을 계산하기 위하여 사용된 멱급수 항의 수는 60개이다. Table 2의 결과들은 계산된 고유진동수를 다음의 식을 사용하여 무차원화 하였다.

ω-i=ωi/EI0/m0L4(31) 

Table 2에서 Diff.(%)는 제안된 방법의 식 (11)에서 테이퍼 비가 정확하게 0이 입력되지 않는데 계산을 위해 테이퍼 비 c = 0.001을 사용하였기 때문에 발생한 값이다.

이를 기초하여, 고정-자유 경계조건을 가지는 폭이 테이퍼진 레일레이 보에 대한 회전관성과 테이퍼 비의 영향을 분석하기 위하여 변수연구가 수행되었다. 보의 길이는 0.1 m부터 1.0 m까지 0.1 m간격에서 조사되었고, 테이퍼 비는 0부터 0.5까지 0.1의 간격에서 고유진동수가 계산되었다.

계산된 결과들은 Table 3Table 4에 나타내었으며 Table 3은 오일러-베르누이 이론 (제안된 방법에서 α2=0)을 사용하여 계산된 결과이며 Table 4는 레일레이 보 이론을 이용하여 계산된 결과이다. Table 34에서 분석된 결과들을 토대로 고유진동수와 모드 형상에 대한 회전관성과 테이퍼 비의 영향을 분석하였다. 분석된 결과들은 Figs. 2 ~ 4에 나타난다.

Table 3 
First five natural frequency of width-tapered Euler-bernoulli beams with the cantilever boundary condition
c ωi,E Natural frequency [Hz]
L = 0.1 L = 0.2 L = 0.3 L = 0.4 L = 0.5 L = 0.6 L = 0.7 L = 0.8 L = 0.9 L = 1
0 1 815.63 203.91 90.626 50.977 32.625 22.656 16.646 12.744 10.070 8.1563
2 5110.4 1277.6 567.82 319.40 204.42 141.96 104.29 79.850 63.091 51.104
3 14308 3577.1 1589.8 894.27 572.33 397.45 292.01 223.57 176.65 143.08
4 28038 7009.5 3115.4 1752.4 1121.5 778.84 572.21 438.10 346.15 280.38
5 46349 11587 5149.9 2896.8 1854.0 1287.5 945.89 724.20 572.21 463.49
0.1 1 842.05 210.51 93.561 52.628 33.682 23.390 17.185 13.157 10.396 8.4205
2 5160.8 1290.2 573.42 322.55 206.43 143.36 105.32 80.638 63.714 51.608
3 14357 3589.3 1595.2 897.32 574.29 398.81 293.00 224.33 177.25 143.57
4 28087 7021.8 3120.8 1755.4 1123.5 780.20 573.21 438.86 346.76 280.87
5 46398 11599 5155.3 2899.9 1855.9 1288.8 946.89 724.97 572.81 463.98
0.2 1 872.62 218.16 96.958 54.539 34.905 24.240 17.809 13.635 10.773 8.7262
2 5218.3 1304.6 579.81 326.14 208.73 144.95 106.50 81.536 64.423 52.183
3 14413 3603.4 1601.5 900.84 576.54 400.37 294.15 225.21 177.94 144.13
4 28144 7036.0 3127.1 1759.0 1125.8 781.78 574.37 439.75 347.46 281.44
5 46455 11614 5161.6 2903.4 1858.2 1290.4 948.06 725.86 573.52 464.55
0.3 1 908.15 227.04 100.91 56.759 36.326 25.226 18.534 14.190 11.212 9.0815
2 5284.2 1321.0 587.13 330.26 211.37 146.78 107.84 82.565 65.237 52.842
3 14479 3619.8 1608.8 904.95 579.17 402.20 295.49 226.24 178.76 144.79
4 28211 7052.7 3134.5 1763.2 1128.4 783.63 575.73 440.79 348.28 282.11
5 46522 11631 5169.1 2907.6 1860.9 1292.3 949.43 726.91 574.35 465.22
0.4 1 950.11 237.53 105.57 59.382 38.004 26.392 19.390 14.845 11.730 9.5011
2 5361.3 1340.3 595.70 335.08 214.45 148.93 109.41 83.771 66.189 53.613
3 14558 3639.5 1617.6 909.88 582.32 404.39 297.10 227.47 179.73 145.58
4 28292 7072.9 3143.5 1768.2 1131.7 785.88 577.38 442.06 349.28 282.92
5 46604 11651 5178.2 2912.8 1864.2 1294.6 951.11 728.19 575.36 466.04
0.5 1 1000.7 250.18 111.19 62.544 40.028 27.797 20.423 15.636 12.354 10.007
2 5454.2 1363.6 606.03 340.89 218.17 151.51 111.31 85.222 67.336 54.542
3 14656 3664.0 1628.5 916.01 586.25 407.12 299.11 229.00 180.94 146.56
4 28394 7098.5 3154.9 1774.6 1135.8 788.72 579.47 443.65 350.54 283.94
5 46709 11677 5189.9 2919.3 1868.4 1297.5 953.24 729.83 576.65 467.09

Table 4 
First five natural frequency of width-tapered Rayleigh beams with the cantilever boundary condition
c ωi,R Natural frequency [Hz]
L = 0.1 L = 0.2 L = 0.3 L = 0.4 L = 0.5 L = 0.6 L = 0.7 L = 0.8 L = 0.9 L = 1
0 1 814.06 203.81 90.606 50.971 32.623 22.655 16.645 12.744 10.069 8.1562
2 5042.7 1273.3 566.97 319.13 204.31 141.90 104.26 79.833 63.081 51.097
3 13869 3548.6 1584.2 892.48 571.60 397.10 291.82 223.46 176.58 143.04
4 26505 6907.5 3094.9 1745.9 1118.9 777.55 571.51 437.69 345.90 280.22
5 42489 11321 5096.3 2879.7 1846.9 1284.1 944.07 723.13 571.54 463.05
0.1 1 840.39 210.41 93.541 52.622 33.679 23.389 17.184 13.157 10.395 8.4204
2 5092.5 1285.9 572.57 322.28 206.32 143.30 105.29 80.621 63.703 51.601
3 13916 3560.7 1589.6 895.52 573.55 398.45 292.81 224.22 177.18 143.53
4 26551 6919.5 3100.4 1749.0 1120.8 778.91 572.51 438.45 346.50 280.70
5 42534 11333 5101.7 2882.8 1848.9 1285.4 945.06 723.89 572.14 463.54
0.2 1 870.86 218.05 96.936 54.532 34.902 24.238 17.808 13.634 10.773 8.7261
2 5149.3 1300.2 578.94 325.87 208.62 144.90 106.47 81.518 64.412 52.176
3 13971 3574.7 1595.8 899.03 575.80 400.02 293.96 225.10 177.87 144.09
4 26605 6933.5 3106.6 1752.5 1123.1 780.49 573.67 439.34 347.20 281.27
5 42586 11347 5108.0 2886.3 1851.2 1287.0 946.22 724.78 572.84 464.11
0.3 1 906.26 226.92 100.88 56.752 36.323 25.225 18.533 14.189 11.211 9.0813
2 5214.4 1316.6 586.25 329.98 211.25 146.73 107.81 82.548 65.226 52.835
3 14034 3591.0 1603.1 903.14 578.42 401.84 295.30 226.12 178.68 144.75
4 26668 6950.0 3114.0 1756.6 1125.8 782.34 575.03 440.38 348.02 281.94
5 42647 11364 5115.4 2890.5 1853.9 1288.9 947.59 725.83 573.67 464.78
0.4 1 948.06 237.40 105.54 59.374 38.001 26.390 19.389 14.845 11.729 9.5009
2 5290.7 1335.9 594.82 334.80 214.34 148.87 109.38 83.753 66.178 53.606
3 14111 3610.6 1611.8 908.06 581.58 404.03 296.91 227.36 179.66 145.53
4 26744 6970.0 3122.9 1761.7 1129.0 784.58 576.68 441.65 349.02 282.75
5 42723 11384 5124.4 2895.6 1857.1 1291.2 949.27 727.11 574.69 465.60
0.5 1 998.47 250.04 111.16 62.536 40.025 27.796 20.422 15.636 12.354 10.007
2 5382.4 1359.0 605.12 340.60 218.05 151.45 111.28 85.204 67.325 54.535
3 14206 3634.9 1622.7 914.17 585.49 406.75 298.91 228.89 180.87 146.51
4 26841 6995.2 3134.2 1768.1 1133.1 787.42 578.76 443.24 350.28 283.77
5 42819 11409 5135.9 2902.1 1861.3 1294.1 951.40 728.74 575.98 466.64

Fig. 2는 길이의 변화에 따른 회전관성의 영향을 분석한 것으로 5차까지의 고유진동수가 검토되었고, 테이퍼 비는 c = 0에서 c = 0.5까지 비교 하였다. 여기서, 회전관성의 영향을 검토하기 위하여 레일레이 보 이론을 사용하여 계산된 고유진동수(ωi,R)를 오일러-베르누이 이론을 사용하여 계산된 고유진동수(ωi,E)로 나누어 주파수 비로 나타내었다. 결과와 같이 길이변화에 따른 회전관성의 영향은 검토된 각각의 고유진동수에 대하여 c = 0일 때와 c = 0.1 ~ 0.5일 때의 영향이 유사하였다. 길이의 변화에 대한 하나의 예로 c = 0.5일 때 5차 고유진동수는 L = 0.1 m에서 약 8.3 %, L = 0.5 m에서 0.38 %, L = 1 m에서 0.095 %로 보의 길이가 짧아질수록 고유진동수에 대한 회전관성의 영향은 증가하였다.


Fig. 2 
Effect of the taper ratios on the natural frequencies of the cantilevered Rayleigh beam with respect to the variation in the length

Fig. 3은 레일레이 보에서 c = 0.1 ~ 0.5의 고유진동수를 c = 0의 고유진동수로 나누어 주파수 비로 나타내어 테이퍼 비의 영향을 분석하였다. Fig. 3에 나타난 것과 같이 테이퍼 비의 영향에 의해 모든 고유진동수는 증가하였다. c = 0과 비교하여 1차 고유진동수는 c = 0.1일 때 3.2 %, c = 0.2일 때 7 %, c = 0.3일 때 11.3 %, c = 0.4일 때 16.4 %, c = 0.5일 때 23 % 증가하였다. 이 결과는 테이퍼 비가 클수록 고유진동수는 증가하는 것을 나타낸다. 또한, c = 0.5일 때 L = 0.1 m에서 1차고유진동수는 약 22.65 %, L = 0.5 m에서 22.69 %, L = 1 m에서 22.69 %로 길이의 변화에 대한 테이퍼 비의 영향은 비슷하게 나타났다.


Fig. 3 
Effect of the rotary inertia on the natural frequencies of the cantilevered Rayleigh beam with respect to the variation in the length

Fig. 4는 5차까지의 모드형상을 나타내었다. 오일러-베르누이 이론과 레일레이 이론을 사용하여 계산된 결과를 함께 나타내었다. 고려된 테이퍼 비는 c = 0과 c = 0.5이다. 레일레이 보와 오일러 보를 비교하였을 때 5차 고유진동수에서 회전관성의 영향이 가장 두드러지는 것으로 나타났고, c = 0과 c = 0.5일 때의 모드형상에서 차수가 증가할수록 테이퍼 비의 영향이 증가하였다.


Fig. 4 
Effect of the rotary inertia and taper ratios on the natural frequencies of the cantilevered Rayleigh beam when L = 0.1m


4. 결 론

폭이 테이퍼진 레일레이 보의 고유진동수와 모드형상을 분석할 수 있는 수치적 방법을 전달행렬법을 사용하여 개발하였다. 개발된 방법론을 사용하여 레일레이보에서의 회전관성의 영향과 테이퍼 비의 영향을 분석하였다.

폭이 테이퍼진 레일레이 보는 길이 변화에 따라 테이퍼 비의 영향은 비슷한 것으로 분석되었으나 테이퍼 비가 클수록 고유진동수에 대한 영향이 증가하였으며 1차 고유진동수에서 가장 큰 영향을 보였다. 또한, 폭이 테이퍼진 레일레이 보에서 길이 변화에 따라 테이퍼 비에 대한 회전관성의 영향은 각각의 모드에서 유사한 것으로 나타났다.

이 연구를 활용하여 레일레이 보 구조물의 임의의 위치에 존재하는 상태량의 변화(집중질량, 균열, 탄성지지의 영향 등)가 고려된 응용연구가 가능하다. 또한, 회전익의 진동해석을 통하여 활용범위를 넓힐 예정이다.


Acknowledgments

이 연구는 2022학년도 경기대학교 대학원 연구원장학생 장학금 지원에 의하여 수행되었음.


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Min Gyu Park received his B.S. degrees in the school of Mechanical Engineering in 2022 from Kyonggi University. He is pursuing M.S. in the school of Mechanical Engineering from Kyonggi University. Currently his research interests are in structural vibration.

Jung Woo Lee received B.S., M.S., and Ph.D. degrees from Kyonggi University in 2002, 2004, and 2017, respectively. He is currently an assistant professor at the Department of Mechanical System Engineering of Kyonggi University. His research interests are in structural vibration, composite structures, and the transfer matrix method.